如果 u 和 v 是赋以通常欧几里得范数的 n 维向量空间 R n 等距不变量 为：
δ
(
u
,
v
)
=
2
|
|
u
−
v
|
|
2
(
1
−
|
|
u
|
|
2
)
(
1
−
|
|
v
|
|
2
)
,
{\displaystyle \delta (u,v)=2{\frac {||u-v||^{2}}{(1-||u||^{2})(1-||v||^{2})}},\,}
这里 ||*|| 表示通常的欧几里得范数。那么距离函数是
d
(
u
,
v
)
=
arccosh
(
1
+
δ
(
u
,
v
)
)
.
{\displaystyle d(u,v)=\operatorname {arccosh} (1+\delta (u,v)).\,}
这样的距离函数对任何两个范数小于 1 的向量有定义，将这样的向量集合变为一个度量空间 ，这是一个具有常曲率 -1 的双曲空间 模型。这个模型具有共形性质，双曲空间中两条曲线相交的角度与在这个模型中的欧几里得角度相同。
庞加莱圆盘模型的度量形式 是：
d
s
2
=
4
∑
i
d
x
i
2
(
1
−
∑
i
x
i
2
)
2
.
{\displaystyle ds^{2}=4{\frac {\sum _{i}dx_{i}^{2}}{(1-\sum _{i}x_{i}^{2})^{2}}}.\,}
庞加莱圆盘模型，和克莱因模型 一样，都与双曲面模型 射影相关。如果我们有双曲面模型中双曲面的上叶中一点 [t , x 1 , ..., x n t = 0 上，所得是庞加莱圆盘模型中的对应点。
解析几何 中一个基本构造是寻找过两个定点的一条直线。在庞加莱圆盘模型中，平面上的直线定义为具有如下性质的圆周之一部分
x
2
+
y
2
+
a
x
+
b
y
+
1
=
0
,
{\displaystyle x^{2}+y^{2}+ax+by+1=0,\,}
这是垂直于单位圆周的圆周的一般形式，或就是直径，可以证明这是连接这两点（双曲）距离最短的曲线，即测地线 。给定圆盘中不在同一直径上两点 u 和 v ，我们可以求出过这两点的圆周，得到
x
2
+
y
2
+
u
2
(
v
1
2
+
v
2
2
)
−
v
2
(
u
1
2
+
u
2
2
)
+
u
2
−
v
2
u
1
v
2
−
u
2
v
1
x
+
{\displaystyle x^{2}+y^{2}+{\frac {u_{2}(v_{1}^{2}+v_{2}^{2})-v_{2}(u_{1}^{2}+u_{2}^{2})+u_{2}-v_{2}}{u_{1}v_{2}-u_{2}v_{1}}}x+{}}
v
1
(
u
1
2
+
u
2
2
)
−
u
1
(
v
1
2
+
v
2
2
)
+
v
1
−
u
1
u
1
v
2
−
u
2
v
1
y
+
1
=
0.
{\displaystyle {\frac {v_{1}(u_{1}^{2}+u_{2}^{2})-u_{1}(v_{1}^{2}+v_{2}^{2})+v_{1}-u_{1}}{u_{1}v_{2}-u_{2}v_{1}}}y+1=0.}
如果点 u 和 v 在圆盘的边界上但不是直径的端点，上面的公式简化成
x
2
+
y
2
+
2
(
u
2
−
v
2
)
u
1
v
2
−
u
2
v
1
x
−
2
(
u
1
−
v
1
)
u
1
v
2
−
u
2
v
1
y
+
1
=
0.
{\displaystyle x^{2}+y^{2}+{\frac {2(u_{2}-v_{2})}{u_{1}v_{2}-u_{2}v_{1}}}x-{\frac {2(u_{1}-v_{1})}{u_{1}v_{2}-u_{2}v_{1}}}y+1=0.\,}
我们可用一个公式计算出端点（理想点）为单位向量 u 与 v 以及端点为 s 与 t 的两条圆弧 相交的角度。因为理想点在克莱因模型和庞加莱圆盘模型是一样的，两个模型中的公式是一样的。
如果两条直线都是直径，那么 v = −u 和 t = −s ，则我们只要找出这两个单位向量的角度，角度 θ 的公式为
cos
(
θ
)
=
u
⋅
s
.
{\displaystyle \cos(\theta )=u\cdot s.\,}
如果 v = -u 但 t ≠ -s ，用楔积 表示，公式变为
cos
2
(
θ
)
=
P
2
Q
R
,
{\displaystyle \cos ^{2}(\theta )={\frac {P^{2}}{QR}},}
这里
P
=
u
⋅
(
s
−
t
)
,
{\displaystyle P=u\cdot (s-t),\,}
Q
=
u
⋅
u
,
{\displaystyle Q=u\cdot u,\,}
R
=
(
s
−
t
)
⋅
(
s
−
t
)
−
(
s
∧
t
)
⋅
(
s
∧
t
)
.
{\displaystyle R=(s-t)\cdot (s-t)-(s\wedge t)\cdot (s\wedge t).\,}
如果两条弦都不是直径，得到一般的公式
cos
2
(
θ
)
=
P
2
Q
R
,
{\displaystyle \cos ^{2}(\theta )={\frac {P^{2}}{QR}},}
这里
P
=
(
u
−
v
)
⋅
(
s
−
t
)
−
(
u
∧
v
)
⋅
(
s
∧
t
)
,
{\displaystyle P=(u-v)\cdot (s-t)-(u\wedge v)\cdot (s\wedge t),\,}
Q
=
(
u
−
v
)
⋅
(
u
−
v
)
−
(
u
∧
v
)
⋅
(
u
∧
v
)
,
{\displaystyle Q=(u-v)\cdot (u-v)-(u\wedge v)\cdot (u\wedge v),\,}
R
=
(
s
−
t
)
⋅
(
s
−
t
)
−
(
s
∧
t
)
⋅
(
s
∧
t
)
.
{\displaystyle R=(s-t)\cdot (s-t)-(s\wedge t)\cdot (s\wedge t).\,}
利用比内-柯西恒等式 点积 将上面的表达式写成
P
=
(
u
−
v
)
⋅
(
s
−
t
)
+
(
u
⋅
t
)
(
v
⋅
s
)
−
(
u
⋅
s
)
(
v
⋅
t
)
,
{\displaystyle P=(u-v)\cdot (s-t)+(u\cdot t)(v\cdot s)-(u\cdot s)(v\cdot t),\,}
Q
=
(
1
−
u
⋅
v
)
2
,
{\displaystyle Q=(1-u\cdot v)^{2},\,}
R
=
(
1
−
s
⋅
t
)
2
.
{\displaystyle R=(1-s\cdot t)^{2}.\,}
James W. Anderson, Hyperbolic Geometry , second edition, Springer, 2005 Eugenio Beltrami, Theoria fondamentale delgi spazil di curvatura constanta , Annali. di Mat., ser II 2 (1868), 232-255 Saul Stahl, The Poincaré Half-Plane , Jones and Bartlett, 1993 
