瞬子

瞬子(instanton)來自於運動方程式的經典解，無論在量子力學或量子場論，它都是有限的且為非零作用量。更精確地說，它是歐氏空間中經典場論運動方程式的解。它在量子場論中扮演重要角色：

在路徑積分中，用於對物理系統的經典效應進行量子修正。
它們可用於研究許多物理系統的穿隧效應，例如楊-米爾斯理論。

4維楊-米爾斯瞬子

若

$S_{YM}=\int tr(F\wedge *F)$

是楊-米爾斯作用量（其中*是霍奇對偶），4維楊-米爾斯瞬子是下面公式的解：

${\frac {1}{2}}{\frac {\delta S_{YM}}{\delta A}}=d_{D}F=dF+[A,F]=0$

其中的 $d_{D}$ 是外共變導數。因為比安基恆等式

$d_{D}*F=0$

若

$F=\pm *F$

我們滿足了上面的楊-米爾斯公式。解包括BPST瞬子。

陳-西蒙斯

第二陳類 / 陳作用量是

$\int _{M}c_{2}={\frac {1}{2}}({\frac {i}{2\pi }})^{2}\int _{M}tr(F^{2})={\frac {1}{2}}({\frac {i}{2\pi }})^{2}\int _{M}dCS_{3}={\frac {1}{2}}({\frac {i}{2\pi }})^{2}\int _{\partial M}CS_{3}$

在流形M的邊界，既然上面的作用量，聯絡形式也逼近

$A\to 0\equiv gdg^{-1}$

這是因為

$A\equiv g(d+A)g^{-1}$

而且曲率形式

$F\to 0$

因為陳-西蒙斯形式

$CS_{3}=tr(AF-{\frac {1}{3}}A^{3})$

所以

$CS_{3}\to -tr(A^{3})/3$

$\int _{M}c_{2}=-{\frac {1}{2}}({\frac {i}{2\pi }})^{2}\int _{\partial M}tr(A^{3})/3={\frac {1}{24\pi ^{2}}}\int _{\partial M}tr(gdg^{-1})^{3}$

若M是R4，其邊界是 $\partial M=\partial R^{4}=S_{\infty }^{3}$ ，一個3維球面。因為A是規范群G值的，A在邊界定義一個從G到 $S^{3}$ 的函數。這樣的函數是 第三同倫類 $\pi _{3}(G)=\mathbb {Z}$ 分類的。的確，上面的第二陳數是一個卷繞數。