泊肅葉定律

泊肅葉定律(英語:Poiseuille's law[1]也稱為泊謖葉方程帕醉定律哈根-泊肅葉定律Hagen-Poiseuille's law)、哈根-帕醉方程Hagen-Poiseuille's equation),是描述流體流經細管(如血管和導尿管等)所產生的壓力損失,壓力損失和體積流率、動黏度和管長的乘積成正比,和管徑的四次方成反比例。此定律適用於不可壓縮、不具有加速度層流穩定且長於管徑的牛頓流體。泊肅葉定律是讓·泊肅葉英語Jean Léonard Marie Poiseuille於1838年和戈特希爾夫·哈根英語Gotthilf Hagen於1838和1839年分別實驗獨立發現的,並於1840年和1846年發表。

讓·泊肅葉

泊肅葉定律的應用前提有七:

  1. 假設液體是不可壓縮流體
  2. 假設液體是牛頓流體,即它的粘滯係數不隨流速而改變;
  3. 假設液體的流動是層流,而不是湍流,即管的直徑不能太大。
  4. Fully Develop,液體在管內速度場為全展開
  5. Steady state, 穩定流態
  6. Circular pipe, 流體在圓形管內流動
  7. 忽略End effect 終端效應

公式

標準流體力學的表示法

以下是用標準流體力學表示法下的泊肅葉定律:[2][3]

 

 

其中

 是壓力損失
 是細管長度
 黏度
 體積流率
 半徑
 直徑

物理表示法

 

其中的單位如下,單位則是以相容的單位為主(例如國際單位制

 是體積流率(標準流體力學表示法中的 
 是流過的液體體積函數,參數為時間 
 是沿著細管的平均流體速度
 是沿著流體流動方向的距離
 是細管的內半徑
 是細管兩端的壓力損失
 動黏度,SI制單位為Pa·s
 是細管的長度

此公式在細管進口段的誤差較大[4]:3

此公式不適用在低黏度、短管、寬管或流體流速高的條件下。低黏度、高流速或寬管的條件會產生紊流,導致該流體的壓力差較此定律所預測的值為大。因此需要用到像是達西-韋史巴赫方程之類較複雜的模型。若管子太短,泊肅葉定律會計算出不實際的高體積流率。此公式所計算出的流體流率,被限制在較寬鬆條件的伯努利定律結果之內:

 

推導

 
管子中的層流,其速度分布呈拋物線

泊肅葉定律可以由納維-斯托克斯方程推導而來,但若已知管子中的層流,其速度分布呈拋物線[5]

 

在相同直徑處的速度也會相同,因此將相同直徑處的流體視為一薄層,流過薄層流體的體積流量等於速度乘以薄層的截面積:

 

再將上述的量對半徑r積分,即可得到總流量。

 

和達西-韋史巴赫方程的關係

泊肅葉定律不只是有關壓力損失和流速的公式,也和管子中的層流,其速度分布呈拋物線有關[5]。不過只要推定紊流下的有效紊流黏度,也可以將上述壓力損失的公式延伸到紊流的情形,即使紊流速度分布已不呈拋物線也沒關係。在層流和紊流的情形下,壓力損失都和管壁的應力有關,由管壁應力可以定義所謂的摩擦因數。在水力學的領域中,管壁應力可以用達西-韋史巴赫方程求得,其中摩擦因數表示為和雷諾數和其他物理量的函數。若在層流的情形下:

 

其中

 為摩擦因數
 雷諾數
 為流體密度
 為平均流體速度,在層流的情形下會是最大流體速度的一半

上述式子用平均流體速度來定義雷諾數,因此其實用性提高。因為在紊流其最大流體速度很難計算。此公式可以近似達西摩擦因數。 是圓型管子下流速很低的層流下的摩擦因數。韋德曼(Wiedman)曾在1856年獨立的進行和此定律型式稍微不同的定律的推導,諾伊曼和哈根巴赫(E. Hagenbach)也曾在1858年推導過型式不完全一様的定律。哈根巴赫是第一個稱此定律為泊肅葉定律的人。

泊肅葉定律在生理學中的血液流變學血液動力學英語hemodynamics中非常的重要[6]

1891年時L. R. Wilberforce以哈根巴赫的研究為基礎,將泊肅葉定律擴展到紊流的領域中。

可壓縮流體下的泊肅葉定律

若管中的是可壓縮流體,其體積流率及線速度會延著管子變化。流體一般會以出口處的壓力來表示,當流體壓縮或是膨脹時,流體會作功,溫度可能上昇或是下降,因此流體流率和流體與外界的熱交換有關。若是在等溫過程下的理想氣體,也就是氣體溫度和外界平衡時,而且管子兩端的壓力差很小時,其出口處的體積流率可以表示如下式:

 

其中

 為入口壓力
 為出口壓力
 為管長
 動黏度
 半徑
 為出口處的流體體積
 為出口處的流體速度

當流體的馬赫數小於0.3時,可以用上式近似實際的體積流率。

上式可以視為是增加一修正係數 的泊肅葉定律,修正係數是考慮平均壓力相對於出口壓力的比例。

和電路的類比

電子一開始也是當作一種流體來了解,水力類比英語hydraulic analogy的概念在了解電子電路上仍十分有用。這種類比方式也用來研究流體機械網路的頻率響應,其中流體機械網路會以液壓迴路英語hydraulic circuit來表示。

泊肅葉定律對應電路中的歐姆定律 ),其中壓力差 對應電壓 ,而體積流率 對應電流,則以下的物理量對應電阻

 

一個管子的有效阻力和半徑倒數的四次方成正比,因此管子的半俓減半會使管子的阻力變為原來的16倍。

歐姆定律和泊肅葉定律都是對於輸運現象的描述。

相關條目

參考文獻

  1. ^ Sutera, S P; Skalak, R. The History of Poiseuille's Law. Annual Review of Fluid Mechanics. 1993-01, 25 (1): 1–20. ISSN 0066-4189. doi:10.1146/annurev.fl.25.010193.000245. 
  2. ^ Kirby, Brian. Preface. Micro- and Nanoscale Fluid Mechanics. Cambridge: Cambridge University Press. : xv–xvi. ISBN 978-0-511-76072-3. 
  3. ^ Bruus, Henrik. Theoretical microfluidics. Oxford Univ. Press. 2011. ISBN 978-0-19-923509-4. OCLC 753178868. 
  4. ^ Vogel, Steven, author. Life in Moving Fluids : The Physical Biology of Flow - Revised and Expanded Second Edition. ISBN 0-691-21297-X. OCLC 1158109140. 
  5. ^ 5.0 5.1 層流與擾流. [2014-01-07]. (原始內容存檔於2014-01-07). 
  6. ^ Determinants of Resistance to Flow (Poiseuille's Equation). CV Physiology. [2020-09-29]. (原始內容存檔於2021-01-18).